p自发明以来

自发明以来，人们就一直致力于通过原子能级跃迁来获得更短的波长。X射线的出现为原子X射线激光的产生提供了很好的泵浦源。文中应用X射线自由电子激光来电离原子内K壳层电子，从而实现了原子能级间的粒子数反转，并且获得了波长为1.46nm(对应于849eV的单光子能量)的氖离子K 受激辐射光。本实验中所得到的原子X射线，无论是在更短波长还是更高强度等方面，都优于以往所见报道的实验成果。另外与X射线自由电子激光相比，该原子X射线激光具有更为优越的单色性、波长稳定性和时间相干性。该原子X射线激光可以被应用于高分辨光谱学和X射线非线性光学等领域内。

实验装置如下图(a)中所示，由直线电子加速器相干光源(LCLS)输出的X射线自由电子激光(XFEL)单光子能量为960eV。X射线脉冲被聚焦至压强约为500torr的氖气中，焦斑半径为1～2 m。单脉冲能量为0.02～0.27mJ，而脉冲宽度为40～80fs，于是聚焦后的光场强度可以达到2 10^17Wcm^-2。

光栅光谱仪探测结果如图(b)中所示，其中较宽偏暗的谱线为透过的X射线自由电子激光。而比较亮的细谱线则为部分氖离子的K 辐射光，其单光子能量为849eV。其产生机理如图(c)所示，由于K壳层电子的光电离，在两能级间实现了粒子数反转，从而使K 受激辐射光放大成为可能。

上图三次实验结果所用入射脉冲能量均约为0.25mJ，而入射单光子能量略有变化。透射的X射线自由电子激光与K 受激辐射光的衰减因子分别为2.5 10^ 和2。 由于受到光谱仪分辨率的限制，测得K 辐射光谱的半高全宽约为2eV。K 辐射主谱峰两边伴生的旁瓣很可能是由光谱仪光栅产生的鬼线。